BHカーブ
BHカーブは、磁場強度H[A/m]に対する磁束密度B[T]の関係を示す材料特性曲線である。強磁性体ではBはHに対し非線形かつ履歴を持ち、ループ（B–Hループ）を形成する。低H領域では急峻に立ち上がり、やがて飽和に向かって漸近する。ループの面積は1周期当たりの単位体積損失（J/m3/cycle）に等しく、鉄心損失評価やトランス・インダクタ設計の基礎情報となる。
基本式と単位
磁束密度BはB＝μ0(H＋M)で表す。ここでμ0は真空の透磁率、Mは磁化（A/m）である。線形近似ではB＝μH、μ＝μ0μrと書くが、強磁性体ではμ（あるいはμr）はHに依存する。Bの単位はテスラ[T]、Hは[A/m]であり、グラフでは横軸H、縦軸Bが一般的である。
主要特性値の読み方
曲線から読み取る代表値として、初透磁率μi（原点近傍の傾き）、微分透磁率μd＝dB/dH、残留磁束密度Br（H＝0でのB）、保磁力Hc（B＝0にするのに必要な逆向きH）、飽和磁束密度Bsがある。高μ材料は立ち上がりが急で、ハード磁性（永久磁石）ではHcが大きく太いループとなる。
マイナーループ
飽和に達しない範囲でHを往復させると主ループ内部に小さな履歴ループ（マイナーループ）が現れる。小信号の透磁率やノイズ解析ではこの局所的傾きが有効透磁率として効く。
ループ面積と損失
1周期のエネルギー損失はW＝∮H dBで与えられ、ループ面積に等しい。実用コアでは周波数依存のヒステリシス損失に加え、導電率に起因する渦電流損失、磁区壁共鳴などに伴う残留損失が重畳する。板厚の薄肉化や積層、フェライトのような高抵抗材料の採用は渦電流の抑制に有効である。
直流バイアスの影響
インダクタで直流重畳があると動作点が片側にシフトし、微分透磁率が低下して実効インダクタンスが減少する。設計では動作点と交流振幅からマイナーループの傾きを用いてLを見積もる。
材料別の傾向
ケイ素鋼はBsが高く電力用に適し、方向性電磁鋼板は特定方向で高μ・低損失を示す。Mn-Znフェライトは高抵抗で高周波損失が小さいがBsは低め。アモルファス・ナノ結晶は高Bsと低損失を両立し、スイッチング電源や高周波トランスに広く使われる。永久磁石（Nd-Fe-B等）はHc・Brが大きく、ハードなBHループを示す。
形状と反磁界補正
試料形状により内部の実効HはHeff＝Happ−N Mで与えられる（Nは反磁界係数）。リングコアのように閉磁路に近い形状ではNが小さく真の材料特性に近いBHが得られる。棒状や短冊試料ではN補正を考慮せずに外部Hだけで議論すると誤差が大きい。
周波数・温度・加工の影響
周波数増加は渦電流と磁壁摩擦の増大を通じてループの肥大化（損失増）を招く。温度上昇は一般にμやBsを低下させ、キュリー温度近傍で強磁性は失われる。塑性加工や応力は磁区の運動を妨げ、ループを硬化させるため、焼鈍で応力除去することが多い。
測定法と実務上の注意
代表的な測定は、積分器を用いたリングコア法（一次電流からH、二次巻線電圧積分からBを算出）、エプスタイン枠や単板法（電磁鋼板評価）、高感度ではVSM（振動試料型磁力計）やB-Hアナライザを用いる。装置常数の校正、積分のオフセット除去、温度管理、波形歪みの抑制が精度に直結する。
データ表現と規格
材料データシートでは、初透磁率、最大透磁率、B–Hループ、損失Pc(W/kg)の周波数・磁束密度依存が併記されることが多い。評価条件（周波数、波形、温度、積層方向）は必ず確認する。
モデル化とシミュレーション
回路・場解析ではBH特性をモデル化する。Jiles–AthertonやPreisachモデルは履歴性を再現しやすく、SPICEやFEMでの磁気デバイス解析に用いられる。簡易設計では、測定ループから動作点近傍のμdを読み、交流振幅に対する有効L・損失を見積もる手法が実務的である。
設計への活用
トランスでは目標Bmaxと周波数から鉄心断面と巻数を決め、BHループから損失を評価する。インダクタではギャップ導入により透磁率を制御し、直流重畳でも所望のLを維持する。ノイズ対策では高周波で損失の小さい材料・形状を選び、ループ面積を小さく抑える配線・レイアウトと併せ最適化する。
図の読み方の要点
横軸H（対数／線形の別）、縦軸Bのスケール、測定条件（周波数・波形・温度・試験体形状）をまず確認する。原点近傍の傾きがμi、動作点周りの傾きがμdである。ループの太さは損失、水平截距が±Hc、垂直截距が±Brを示し、飽和域ではdB/dHが小さくなる。これらを踏まえ設計や材料選定に活用する。
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